简介

对于在一级近似下能够用独立粒子运动来描述的体系，例如原子核或者电子气，波函数常常能够方便地表示成如下形式乘积波函数的线性叠加，

所以，在单粒子运动的基础上对费密子多体系所做的任何描述，都以这种行列式作为其基本元素。

只须列举出占据的轨道，而无须计及这些粒子在这些轨道中如何分布，就足以完备地表征反对称波函数

波函数概念

波函数是量子力学中描写微观系统状态的函数。在经典力学中，用质点的位置和动量（或速度）来描写宏观质点的状态，这是质点状态的经典描述方式，它突出了质点的粒子性。由于微观粒子具有波粒二象性，粒子的位置和动量不能同时有确定值（见测不准关系），因而质点状态的经典描述方式不适用于对微观粒子状态的描述，物质波于宏观尺度下表现为对几率波函数的期望值，不确定性失效可忽略不计。

波函数是概率波。其模的平方代表粒子在该处出现的概率密度。

既然是概率波，那么它当然具有归一性。即在全空间的积分。

然而大多数情况下由薛定谔方程求出的波函数并不归一，要在前面乘上一个系数N，即把它带入归一化条件，解出N。至此，得到的才是归一化之后的波函数。注意N并不唯一。波函数具有相干性，具体地说，两个波函数叠加，概率并非变成